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由表2可知，理论计算值与实测值的相对误差在0.15% 耀 .88%之间。考虑到测量仪表本身精度及测定中的系统误差，可 认为，理论值与实测值是吻合得很好。 5 结 语 （1）在进行铠装螺线管磁系设计时，可采用有限元法及预估 算法，精-确地计算螺线管内腔中点场强及其他各点场强，并由 可确定该磁系的漏磁系数σ，进而进行磁势的设计计算。 （2）对实测的计算结果表明，当导线规格和螺线管几何尺寸 变且铁铠未达饱和时，漏磁系数σ为一常数，与电流密度或磁 的大小无关。 （3）实测结果表明，理论计算值与实测值吻合，说明采用有 元法进行铠装螺线管磁系的漏磁系数计算是可行的。 由表1和图5可见，螺线管中点场强与电流密度成正比。当 匝数和导线规格确定以后，磁势与电流密度有关。因此，根 （1），图5所示直线也可看作磁势与中点场强的关系曲线， 的斜率即为漏磁系数σ。由此我们可以得出结论，当导线规 和线圈几何尺寸一定且铁铠未达饱和时，漏磁系数 σ 为一常 它与电流密度或磁势无关。 当N=2708匝、δ =18cm、I=7A时，H=95.5kA/m，按 ）式可算出螺线管磁系的漏磁系数σ=1.108。 摘要 本文主要阐述钢毛的磁场分布特性。运用有限差分法并借助电子 算机，分别求解了单丝及多丝矩形钢毛周围磁场的拉普拉斯方程。根据求 的结果绘制的场图显示了单丝钢毛周围及多丝钢毛之间的磁场分布特性。 过对理论数据的分析，揭示了钢毛介质的形状效应和几何尺寸效应。 后要说明的是，消磁作用并不是铁磁性物质所，一般 质也有；但顺磁质的结构单元并不是磁畴而是原子。原子磁 磁畴磁矩小很多，即磁度很小，因而处于两边的原子的 极互相排斥力很弱，消磁作用可以忽略。