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（1）铠装螺线管的磁势包括气隙磁势及铁铠内的磁势。确定 铠内的磁势时，知道导体所占空间的磁通。此磁通的大小 决于环状空间的场强分布规律。根据测定数据和理论分析，已 明场强按直线规律变化。 （2）铠装螺线管的功率为 W=H ，GC 因子与法布里因 不同，它没有值。增大 α 或减小 β 总是有利于提高 GC 因 ，从而有利于提高磁场强度。 由式（1）可知，如果能知道一定磁势下的螺线管场强H、漏 数σ则可计算出来。为此我们来研究铠装螺线管的场 布。图1 场域及边界示意由于螺线管磁体的磁场分布是轴对称的，我们只需取通过对的任一平面（即子午面）进行便可了解其貌，这样就把研场域简化为二维平面场。场域边界为分选腔气隙同激磁线圈与内侧交界处。图1为二维平面场域示意。 图 1可知，ABCD为场域边其中AB和CD为气隙与铁铠的交界面，AC和 BD为线圈和交界面。图中OP为对称轴线。由电磁场基本理论可知，所域内各点均应满足泊松方程。 高梯度磁选前物料充分分散并且矿浆要有适宜的流变特 对矿浆的分散过程起决定作用的因素是微粒表面的荷电状态 化性质。通常采用超声波或添加分散剂对物料进行分散。超 产生空化作用，在固体和液体界面产生高速微-冲流，能够除 界污层或使边界污层疏松，同时增加搅拌作用，从而可以清 粒表面，使矿粒得到分散。超声分散选择适当的声学参 因在现场使用超声波比较麻烦，因而实际上多采用分散剂分 散。