科东磁铁科技在线咨询_怀化磁性分离器_强磁磁性分离器

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［K］e、［K′］e扩展成N0阶方阵，［A］e、［P］s扩展成N e 阶列阵后再 加以合并，便可得到整个D域内变分问题的具体表达式。 式中［K］为扩展后的［K］e和［K′］e合并而成。 这样，我们已将变分问题（5）转化成多元函数极值问题 式（21）。根据函数极值理论，极值存在的必要条件为 J Ai =0 （i=1，2，…，N0） 13一章 磁选理论 3.3 螺线管内插入铁芯时的磁场特性 圆柱形螺线管磁系的高梯度磁选机有长线圈和短线圈两种类 。长线圈型实际上就是插入铁芯的铠装螺线管。为了研究它的 场特性，用了两种铁芯，即平铁芯和尖削铁芯。用在 42螺线 上铁芯的形状及尺寸如图7所示。用在 86螺线管上的铁芯 此相似，只是尺寸大些。 对42螺线管铁芯插入深度3cm、86螺线管铁芯插入6cm 的测定结果如图8、图9所示。还做了其他插入深度的测定， 场强度的变化规律相似，只是插入愈深，磁场强度愈高。 由图8和图9的曲线知，插入铁芯后磁场强度有提高，在离 芯端面较近的范围内场强提高较快，磁场梯度也较大，随着离 铁芯端面距离的增加，场强逐步降低而且变成均匀磁场。尖削 芯在端面附近场强和梯度都比平铁芯高，但场强的跌落较快， 另外，在半径为b的聚磁介质上捕收的颗粒，受到流体剪应 的作用，当颗粒半径a小于边界层厚度时，由剪应力所决定的 能为 中：ρ、η———流体密度和黏度； v———流体运动速度； x———颗粒与聚磁介质表面间距离； θ———流体流动方向与介质剪应力间夹角。 在微细粒高梯度磁选体系的这些复杂的相互作用中，要捕收 磁性颗粒和非磁性颗粒的相互作用总势能可用式（1）+（2）表 ；磁性颗粒之间的相互作用总势能可用式（1）+（3）+（4）表 ；非磁性颗粒间的作用总势能可用式（1）+（3）表示；而磁性颗 与介质作用的相互作用总势能可用式（5）+（6）+（7）+（8）表 。这些相互作用的势能对高梯度磁选的分选效率起着重要作 ，调节和控制它们是强化高梯度磁选的有效途径，而这要通过 化矿浆性质来实现。